При наблюдении в белом свете полосы, кроме центральной, окрашены, а число наблюдаемых полос невелико вследствие малой когерентности вторичных источников света. Поэтому зафиксировать прямую, заданную осью одно щелевого экрана и осью симметрии щелей спектральной марки, нетрудно. Однако относительно малая мощность источников белого света и их малая когерентность не позволяют применять дифракционный метод на створах 100 м и более. В монохроматическом свете число полос значительно больше, и среди них визуально не наблюдается ярко выраженного главного максимума, что затрудняет однозначную регистрацию оси симметрии интерференционной картины. Решающее значение для получения заданной формы интерференционной картины имеют размеры вторичных источников света, т. е. размеры щелей спектральной марки. В створных измерениях удобнее пользоваться не круглыми отверстиями, а узкими вертикальными щелями, которые позволяют получить в пространстве интерференционную картину на большей площади и более яркую. Однако такая замена практически не влияет на методику расчета. Принципиально дифракционный метод створных измерений прост по конструкции аппаратуры и по методике измерений. Применение фотоэлектрических устройств для регистрации оси интерференционной картины возможно при однозначном оптимальном расчете параметров спектральной марки, позволяющей сформировать интерференционную картину с ярко выраженной осью симметрии. Эффективной может быть интерференционная картина с центральной полосой (главным максимумом), гораздо более яркой, чем вторичные максимумы. Эту задачу можно решить, положив в основу расчетов требование получить максимум интенсивности интерференционной картины на прямой, соединяющей точечный источник света и ось симметрии спектральной марки. При использовании мощного когерентного источника света, каким является газовый лазер, необходимость использования одно щелевой марки отпадает. Источник света считают точечным. В первом приближении этого можно добиться, пропуская луч лазера через рассеивающую линзу.